반입자 및 반물질편집자 확인

1928년, 영국의 물리학자 폴 디랙은 전자의 운동을 기술하는 상대론적 양자역학 방정식인 디랙 방정식을 제시했다. 이 방정식은 슈뢰딩거 방정식을 상대론적으로 확장한 것으로, 전자의 에너지에 대해 두 가지 해를 예측했다. 하나는 익숙한 양의 에너지 상태였고, 다른 하나는 이해하기 어려운 음의 에너지 상태였다.

음의 에너지 해는 물리적 해석에 난제를 제기했다. 만약 그런 상태가 존재한다면, 모든 전자는 양의 에너지 상태에서 음의 에너지 상태로 떨어져 무한한 에너지를 방출할 수 있어 물질이 불안정해질 것이기 때문이다. 디랙은 1931년에 이 문제에 대한 해결책을 제안했다. 그는 진공이 모든 음의 에너지 상태가 전자로 꽉 채워진 상태, 즉 디랙의 바다라고 해석했다. 파울리 배타 원리에 따라 각 상태에는 하나의 전자만 존재할 수 있으므로, 양의 에너지를 가진 전자는 음의 에너지 상태로 떨어질 수 없다고 보았다.

이 해석에서 반입자의 개념이 등장한다. 디랙은 만약 진공의 바다에서 하나의 전자가 충분한 에너지를 받아 빠져나와 양의 에너지 상태로 올라간다면, 그 자리에 하나의 '구멍'이 생길 것이라고 설명했다. 이 구멍은 전자와 질량은 같지만 전하의 부호만 반대인, 마치 양전하를 가진 입자처럼 행동할 것이라고 예측했다. 디랙은 처음에 이 입자가 양성자일 가능성을 고려했지만, 이후 이 입자는 전자와 정확히 같은 질량을 가져야 한다는 점이 명확해졌다.

디랙의 이론적 예측은 다음과 같은 표로 요약할 수 있다.

이 예측은 단순한 수학적 해가 아니라 실재하는 새로운 종류의 물질, 즉 반물질의 존재를 암시하는 획기적인 것이었다. 디랙은 "반대 전하를 가진 전자"의 존재를 예언했으며, 이는 2년 후 칼 앤더슨에 의해 양전자로 발견되어 실험적으로 확인되었다.

1932년, 미국의 물리학자 칼 앤더슨은 안개상자를 이용한 우주선 관측 실험 중에 예상치 못한 입자의 궤적을 발견했다. 이 입자는 전자와 질량은 같았지만, 로렌츠 힘에 의한 궤적의 굽힘 방향이 반대였다. 이는 입자가 전자와 동일한 질량을 가지지만 양의 전하를 띠고 있음을 의미했다.

앤더슨은 이 새로운 입자를 "양전자"라고 명명했으며, 이 발견은 폴 디랙이 1928년 수립한 디랙 방정식에서 이론적으로 예측한 반입자의 첫 번째 실험적 증거가 되었다. 그의 실험은 안개상자를 강력한 자기장 속에 배치하여 하전 입자의 궤적을 가시화하는 방식으로 진행되었다.

이 발견으로 인해 앤더슨은 1936년 노벨 물리학상을 수상했다. 양전자의 발견은 단순히 새로운 입자를 찾아낸 것을 넘어, 모든 입자에는 그에 대응하는 반입자가 존재할 수 있다는 개념을 입증했으며, 현대 입자물리학과 양자장론의 초석을 마련하는 중요한 계기가 되었다.

폴 디랙이 양전자의 존재를 예측하고 칼 앤더슨이 이를 발견한 이후, 물리학자들은 더 무거운 입자의 반입자를 찾는 데 관심을 돌렸다. 양성자의 반입자인 반양성자는 1955년에 에밀리오 세그레와 오언 체임벌린이 버클리의 베바트론 가속기를 사용하여 발견했다[2]. 그들은 고에너지 양성자를 구리 표적에 충돌시켜 생성된 입자들을 분석했고, 질량은 양성자와 같지만 음의 전하를 띠는 입자를 확인했다. 이 발견은 반물질이 전자에 국한되지 않고, 바리온 계열의 입자에도 존재함을 증명했다.

반양성자 발견 이후, 논리적 다음 목표는 전하가 중성인 중성자의 반입자, 즉 반중성자의 발견이었다. 반중성자는 전하가 0이기 때문에 탐지가 더 까다로웠다. 1956년, 브루스 코크를 비롯한 동일한 버클리 연구팀이 베바트론을 개량하여 실험을 수행했다. 그들은 반양성자를 생성한 후, 이를 물질과 상호작용시켜 반중성자로 변환되는 과정을 관찰했다. 반중성자는 곧바로 주변의 양성자나 중성자와 쌍소멸하여 특징적인 파이 중간자를 방출했고, 이를 통해 그 존재가 간접적으로 확인되었다.

이 두 발견은 표를 통해 정리할 수 있다.

반양성자와 반중성자의 발견은 모든 물질 입자에 대응하는 반입자가 존재한다는 디랙의 이론을 강력히 지지했다. 이로써 원자를 구성하는 기본 성분(전자, 양성자, 중성자) 모두에 대한 반물질 쌍이 실험적으로 확인되었다. 이 성과는 입자물리학의 표준 모형 정립에 중요한 초석이 되었다.

반입자는 대응하는 입자와 질량과 스핀은 동일하지만, 전하를 비롯한 여러 양자수가 반대인 입자이다. 전하 반전은 반입자를 정의하는 가장 핵심적인 성질이다. 예를 들어, 전자는 -1의 전하를 가지지만, 그 반입자인 양전자는 +1의 전하를 가진다. 마찬가지로 양성자는 +1의 전하를, 그 반입자인 반양성자는 -1의 전하를 지닌다.

전하 외에도 반입자는 색전하나 레프톤 수와 같은 다른 모든 양자수에서도 반대의 값을 가진다. 중성 입자의 경우, 중성자와 반중성자는 전하가 0으로 같지만, 바리온 수가 반대이다. 중성자는 바리온 수 +1을, 반중성자는 바리온 수 -1을 가진다. 이처럼 전하를 포함한 모든 양자수의 반전이 반입자의 본질적 특징이다.

이러한 전하 반전 성질은 폴 디랙이 제안한 디랙 방정식에서 자연스럽게 도출된 결과이다. 그의 방정식은 상대론적 양자역학을 따르는 전자에 대한 설명에서, 전하가 반대인 또 다른 해의 존재를 예측하였다. 이는 곧 양전자의 이론적 예측으로 이어졌다.

반입자는 해당 입자와 질량과 스핀이 정확히 같지만, 전하를 비롯한 몇 가지 양자수가 반대인 입자이다. 예를 들어, 전자의 반입자인 양전자는 전자의 질량과 정확히 같은 질량을 가지며, 스핀 또한 1/2로 동일하다. 이는 모든 기본 입자와 그에 대응하는 반입자 쌍에 적용되는 보편적인 성질이다.

질량과 스핀의 동일성은 폴 디랙 방정식에서 자연스럽게 도출되는 결과이다. 디랙 방정식은 상대론적 양자역학을 따르는 페르미온(스핀 1/2 입자)을 기술하며, 이 방정식의 해는 양의 에너지 상태와 음의 에너지 상태를 모두 포함한다. 음의 에너지 상태를 전자가 모두 채운 바다(디랙의 바다)로 해석할 때, 그 바다에서 전자가 빠져나간 구멍이 바로 반입자에 해당한다. 이 이론적 틀에서 반입자는 입자와 본질적으로 '대칭'을 이루므로, 질량과 스핀 같은 내재적 성질은 반드시 일치해야 한다.

아래 표는 일부 입자와 그 반입자의 성질을 비교한 것이다.

표에서 알 수 있듯이, 중성자와 반중성자처럼 전하가 0인 입자의 경우, 반입자도 전하가 0이다. 그러나 이들은 여전히 반입자 관계이며, 바리온수와 같은 다른 양자수에서 반대의 값을 가진다. 모든 반입자는 입자와 충돌하면 에너지를 방출하며 소멸하는 쌍소멸 현상을 일으킨다. 이때 방출되는 에너지는 아인슈타인의 질량-에너지 등가원리 E=mc²에 따라 입자와 반입자의 질량에서 비롯된다.

입자와 그에 대응하는 반입자는 특정 조건에서 함께 생성되거나, 서로 만나면 에너지로 전환되어 소멸할 수 있다. 이 두 현상을 각각 쌍생성과 쌍소멸이라고 부른다.

쌍생성은 고에너지 광자나 다른 입자가 물질과 상호작용하여 입자-반입자 쌍을 만들어내는 과정이다. 예를 들어, 에너지가 1.022 MeV 이상인 감마선 광자가 원자핵 근처를 지나면, 그 에너지가 질량으로 전환되어 전자와 양전자 쌍이 생성될 수 있다[4]. 이는 아인슈타인의 질량-에너지 등가 원리(E=mc²)를 직접적으로 보여주는 현상이다. 쌍생성은 우주선이 대기와 충돌할 때나 입자가속기 실험에서 흔히 관찰된다.

반대로, 입자와 반입자가 만나면 쌍소멸이 일어난다. 이 과정에서 두 입자의 질량은 완전히 에너지로 변환되어, 일반적으로 두 개 이상의 고에너지 광자 형태로 방출된다. 가장 잘 알려진 예는 전자와 양전자의 소멸이다. 정지 상태에서 이들이 만나면 대부분 두 개의 감마선 광자(각각 511 keV)가 반대 방향으로 방출된다. 쌍소멸은 반물질 연구의 핵심 과제인 보관을 어렵게 만드는 주된 원인이다. 반물질을 보통 물질 용기와 접촉하지 않도록 격리해야 하는 이유이기도 하다.

이러한 생성과 소멸 과정은 양자장론을 통해 기술된다. 쌍생성과 쌍소멸은 우주 초기 상태를 이해하거나, 의료 영상 기술인 양전자 방출 단층촬영(PET)의 물리적 기초가 되기도 한다.

가속기 실험은 고에너지 입자 충돌을 통해 반물질을 인공적으로 생성하고 연구하는 주요 방법이다. 입자 가속기는 양성자나 전자 같은 입자를 광속에 가까운 속도까지 가속시켜 서로 또는 고정된 표적과 충돌시킨다. 이 충돌 에너지가 충분히 높으면 아인슈타인의 질량-에너지 등가원리(E=mc²)에 따라 새로운 입자-반입자 쌍이 생성된다[6].

주요 반입자들은 대형 가속기 시설에서 처음 발견되었다. 1955년, 버클리의 베바트론 가속기에서 에밀리오 세그레와 오언 체임벌린이 반양성자를 확인했다. 1956년에는 같은 시설에서 반중성자가 발견되었다. 현대의 가장 강력한 가속기인 CERN의 대형 강입자 충돌기(LHC)와 같은 시설에서는 반수소 원자(양전자와 반양성자로 구성)를 포함한 복잡한 반물질 핵을 생성하는 실험이 진행된다.

가속기 실험에서 생성된 반입자는 일반적으로 매우 짧은 수명을 가진다. 생성된 순간 주변의 일반 물질과 접촉하면 즉시 쌍소멸을 일으키기 때문이다. 따라서 이를 연구하기 위해서는 생성 후 강력한 전기장과 자기장을 이용한 특수한 펜닝 트랩이나 이오노 트랩에 포획하여 진공 상태로 격리해야 한다. 가속기 실험은 반물질의 정확한 질량, 전하, 스핀 등 기본 성질을 정밀 측정하고, 중력에 대한 반물질의 반응을 조사하는 데 핵심적인 역할을 한다.

우주선은 지구 대기와의 상호작용을 통해 자연적으로 반입자를 생성한다. 고에너지 우주선 입자(주로 양성자)가 대기 상층부의 원자핵과 충돌하면 강입자 샤워가 발생하며, 이 과정에서 다양한 입자-반입자 쌍생성이 일어난다.

가장 흔히 관측되는 자연 발생 반입자는 양전자와 반양성자이다. 이들은 2차 우주선의 일부로 지표면 근처까지 도달하며, 과학 위성과 고고도 기구 관측을 통해 그 존재가 확인되었다. 예를 들어, 알파 자기 분광계(AMS-02)와 같은 우주선 관측 장비는 지구 궤도에서 이러한 반입자들의 플럭스를 정밀하게 측정한다.

자연 발생 반물질의 양은 극히 적다. 관측에 따르면, 우주선에서 검출되는 양전자는 전체 정전하 입자 대비 약 10% 수준이며, 반양성자는 모든 양성자 대비 약 0.01% 미만의 비율을 차지한다[7]. 이 비율은 우주선의 에너지와 관측 고도에 따라 변화한다.

이러한 자연 발생 반입자의 연구는 우주선 물리학과 입자 천체물리학의 중요한 분야이다. 관측된 반입자의 에너지 스펙트럼과 양은 암흑물질의 간접적 신호를 탐색하거나, 은하계 내 펄사 및 기타 고에너지 천체의 특성을 이해하는 데 활용된다.

CERN의 ALPHA 실험(Antihydrogen Laser Physics Apparatus)은 반수소 원자를 생성, 포획, 그리고 정밀하게 연구하는 것을 목표로 하는 국제 협력 실험이다. 이 실험은 반물질의 중력적 성질을 포함한 기본 물리 법칙을 검증하고, 입자와 반입자 사이의 대칭성(CPT 대칭성)을 테스트하기 위해 설계되었다.

실험은 CERN의 반물질 공장(Antimatter Factory)에서 진행되며, 주요 단계는 다음과 같다. 먼저, 반전자(양전자)는 나트륨-22 방사성 동위원소의 붕괴에서 얻는다. 반양성자는 양성자 가속기 빔을 금속 타겟에 충돌시켜 생성한 후, 감속 및 냉각시킨다. 이렇게 준비된 반전자와 반양성자를 결합시켜 중성인 반수소 원자를 만들고, 생성된 반수소 원자는 강한 초전도 자석으로 생성된 특수한 펜닝 트랩 내부의 진공 상태에서 포획한다. 포획된 원자는 외부의 광원(레이저나 마이크로파)을 조사하여 그 반응을 관측함으로써 연구가 이루어진다.

ALPHA 협력 연구진은 여러 획기적인 성과를 거두었다. 2010년에는 처음으로 반수소 원자를 약 0.17초 동안 포획하는 데 성공했으며, 이후 기술이 발전하여 포획 시간을 수 분 이상으로 늘렸다. 2016년에는 반수소 원자의 1S-2S 전자 전이 스펙트럼을 처음으로 측정하여 일반 수소 원자의 그것과 비교했고, 2018년에는 반수소 원자에 대한 라만 분광법 실험에 성공했다. 가장 최근의 주요 연구 방향은 반물질에 중력이 어떻게 작용하는지, 즉 반수소 원자가 중력장에서 일반 물질처럼 떨어지는지 아니면 반대 방향으로 움직이는지를 확인하는 실험이다[8]. 이러한 실험들은 반물질의 신비를 풀고 우주 초기 반물질이 소멸한 이유를 이해하는 데 중요한 단서를 제공할 것으로 기대된다.

반물질을 보관하는 가장 일반적인 방법 중 하나는 펜닝 트랩을 사용하는 것이다. 이 장치는 전기장과 자기장을 결합하여 하전된 입자를 공간의 제한된 영역에 가두는 역할을 한다. 펜닝 트랩은 특히 양전자나 반양성자와 같은 하전된 반입자를 포획하고 저장하는 데 필수적이다.

펜닝 트랩의 작동 원리는 비교적 간단하다. 강한 균일한 자기장이 입자의 운동을 횡방향으로 제한하여 나선형 궤도를 따라 움직이게 한다. 동시에 양쪽 끝에 위치한 전극에 인가된 전기장이 입자의 축방향 운동을 제어하여 트랩 중앙에 가두는 역할을 한다. 이렇게 하여 입자는 진공 상태의 극저온 환경에서 장시간 동안 격리되어 보관될 수 있다.

이 기술의 성능은 지속적으로 발전해 왔다. 예를 들어, CERN의 ALPHA 실험에서는 펜닝 트랩을 이용해 반수소 원자를 생성하고 수백 초 동안 포획하는 데 성공했다[10]. 펜닝 트랩은 반물질의 기본 성질을 정밀하게 측정하고, 중력이 반물질에 미치는 영향을 조사하는 실험의 핵심 플랫폼을 제공한다.

반입자로 구성된 반물질은 일반 물질과 접촉하면 쌍소멸을 일으키기 때문에, 진공 상태와 강력한 전기장 및 자기장을 이용한 포획이 필수적이다. 이러한 장들은 하전된 반입자, 특히 양전자나 반양성자의 운동을 제어하는 데 핵심적인 역할을 한다.

전기장은 반입자에 힘을 가해 특정 공간 영역으로 가두거나 밀어내는 데 사용된다. 일반적으로 양전하를 띤 반양성자는 음전위를 가진 전극 쪽으로 끌려가고, 음전하를 띤 양전자는 양전위 쪽으로 끌려간다. 반대로, 같은 전하를 띤 전극은 반입자를 밀어내는 반발력을 생성한다. 이러한 원리를 이용해 전극들을 배열하면 반입자가 도망칠 수 없는 '포텐셜 우물'을 만들 수 있다. 이 우물 안에서 반입자는 전기적 힘에 의해 가둬지게 된다.

자기장은 하전 입자의 운동 방향을 제어하는 데 사용된다. 로런츠 힘에 따라, 자기장 내에서 움직이는 하전 입자는 자기력선을 따라 나선 운동을 하게 된다. 이는 입자를 가로 방향으로 가두어, 전기장이 만들어낸 포텐셜 우물의 벽에 부딪히지 않고 중앙에 머물도록 유도한다. 특히 펜닝 트랩에서는 강한 균일한 축방향 자기장과 약한 사방향 전기장을 결합하여 반입자를 3차원 공간에 효과적으로 가둔다. 이 트랩 내에서 반입자는 매우 안정적인 궤도 운동을 하며, 이 상태에서 스펙트럼 측정 등의 정밀 실험이 가능해진다.

양전자를 이용한 의료 영상 기법인 양전자 방출 단층촬영(PET)은 반물질의 가장 잘 알려진 실용적 응용 분야이다. 이 기술은 방사성 동위원소로 표지된 약물(방사성의약품)을 환자에게 주입한 후, 그 동위원소가 붕괴하며 방출하는 양전자를 검출하여 신체 내부의 생화학적 활동을 영상화한다.

방사성 동위원소(예: 플루오린-18)가 양전자 방출을 통해 붕괴하면 양전자가 방출된다. 이 양전자는 주변 물질 내의 전자와 만나 쌍소멸을 일으키며, 대략 180도 반대 방향으로 운동량 511 keV의 두 개의 감마선을 생성한다. PET 스캐너는 이 두 감마선이 동시에 검출되는 사건(동시 계측)을 포착하여 양전자 방출이 일어난 위치를 정확히 추적한다.

이 기술은 암 진단, 뇌 기능 및 대사 연구, 심장병 평가 등에 널리 사용된다. 기존의 컴퓨터 단층촬영(CT)이나 자기 공명 영상(MRI)이 해부학적 구조를 보여주는 반면, PET은 조직의 생리적, 기능적 상태를 실시간으로 보여준다는 점에서 차별화된다.

반물질을 이용한 추진 시스템 연구는 주로 우주 탐사 분야에서 활발히 진행된다. 반물질-물질 쌍소멸 반응은 질량의 거의 100%에 해당하는 막대한 에너지를 방출하므로[12], 기존의 화학 로켓이나 원자력 추진보다 훨씬 높은 비추력을 얻을 수 있는 이론적 가능성을 제시한다.

이러한 시스템의 개념 설계는 일반적으로 반양성자와 같은 반입자를 연료로 사용한다. 반양성자는 양성자와 쌍소멸하여 주로 고에너지 파이 중간자를 생성하는데, 이 파이온을 자기장으로 포집하여 배기 제트로 사용하거나, 다시 금속 표적에 충돌시켜 열에너지로 변환하는 방식이 연구된다. 주요 개념은 다음과 같이 분류할 수 있다.

현실적인 도전 과제는 반물질의 대량 생산과 장기 저장이다. 현재 기술로는 가속기를 통해 극미량의 반물질을 생성하는 데 그치며, 이를 안정적으로 포집하고 저장하는 데 필요한 고도의 진공 및 자기장 유지 기술, 그리고 막대한 비용이 걸림돌이다. 또한, 생성된 고에너지 입자로부터 우주선 기기를 보호하는 차폐 기술도 해결해야 할 과제이다. NASA의 이니셔티브 포 혁신적 우주비행 개념과 같은 연구 프로그램에서 이 분야의 기초 개념 연구가 지속적으로 지원받고 있다.

반물질 연구는 기본 상호작용과 우주의 근본 법칙을 탐구하는 핵심 분야이다. 특히, 반입자와 입자가 정확히 대칭적인 물리 법칙을 따르는지 검증하는 것은 표준 모형을 넘어서는 새로운 물리 현상을 찾는 중요한 실마리를 제공한다.

가장 정밀한 검증 실험 중 하나는 수소 원자와 반수소 원자의 성질을 비교하는 것이다. 연구자들은 CERN의 ALPHA 실험과 같은 시설에서 생성된 반수소 원자를 펜닝 트랩에 가두고, 그 스펙트럼을 정밀하게 측정한다. 만약 수소와 반수소의 스펙트럼이 미세하게라도 다르다면, 이는 로런츠 대칭성이나 CPT 정리와 같은 근본 물리 법칙에 대한 재검토를 필요로 하는 중대한 발견이 될 것이다[13].

이러한 연구는 또한 중력이 반물질에 어떻게 작용하는지 이해하는 데에도 필수적이다. 아인슈타인의 일반 상대성 이론은 모든 물질이 동일한 방식으로 중력에 반응할 것이라고 예측하지만, 반물질에 대한 직접적인 중력 측정 실험은 여전히 진행 중인 도전 과제이다. 만약 반물질이 중력에 대해 '반발'하는 성질을 보인다면, 이는 현대 물리학의 근간을 뒤흔들게 될 것이다. 현재 CERN의 GBAR 실험과 같은 프로젝트가 반중성자의 자유 낙하 실험을 통해 이 미스터리를 해결하려고 시도하고 있다.

CP 위반 현상은 입자와 그에 대응하는 반입자가 약한 상호작용에서 완전히 동일하지 않은 방식으로 붕괴하는 현상을 가리킨다. 'C'는 전하 켤레 대칭(Charge Conjugation), 'P'는 반전 대칭(Parity)을 의미하며, 이 둘의 결합인 CP 대칭성이 깨지는 것을 관찰한다. 이는 1964년 제임스 크로닌과 밸 피치가 K 중간자 계의 붕괴 실험에서 처음 발견하여, 1980년 노벨 물리학상을 수상하는 계기가 되었다[15].

이 현상은 우주 초기 빅뱅 이후 물질과 반물질이 동일한 양으로 생성되었다면, 상호 소멸하여 오늘날의 물질 우주가 존재하지 않아야 한다는 문제를 해결하는 핵심 단서로 여겨진다. CP 위반으로 인해 물질과 반물질의 붕괴 속도에 미세한 차이가 생겨, 약 100억 분의 1 정도의 물질이 남게 되었을 가능성이 제기된다. 이후 실험을 통해 B 중간자 계에서도 CP 위반이 관측되었으며, 이는 표준 모형 내에서 설명된다.

그러나 관측된 CP 위반의 크기는 우주에 존재하는 물질의 양, 즉 바리온 비대칭을 설명하기에는 훨씬 부족한 것으로 알려져 있다. 이는 표준 모형을 넘어서는 새로운 물리학, 예를 들어 중성미자가 자신의 반입자인 반중성미자와 동일한가 하는 문제나, 초대칭 이론 등에서 추가적인 CP 위반 원인이 존재할 가능성을 시사한다.

우주의 관측 가능한 부분은 거의 전적으로 물질로 구성되어 있으며, 반물질은 극히 드물게 존재한다. 이 현상은 바리온 비대칭 문제로 알려져 있으며, 현대 우주론과 입자물리학의 주요 미해결 과제 중 하나이다.

초기 우주, 즉 빅뱅 직후에는 고에너지 환경으로 인해 입자와 반입자가 끊임없이 생성되고 소멸하는 평형 상태에 있었다. 표준 빅뱅 우주론에 따르면, 우주가 냉각되면서 이 입자-반입자 쌍은 대부분 쌍소멸 과정을 통해 에너지로 변환되어야 했다. 만약 물질과 반물질의 양이 정확히 같았다면, 오늘날 우리가 관측하는 물질로 이루어진 우주는 존재할 수 없었을 것이다.

따라서 초기 우주의 어떤 비대칭 메커니즘이 물질을 반물질보다 약간 더 많이 생성했음에 틀림없다. 이 비대칭의 크기는 극히 미미하여, 약 100억 개의 입자-반입자 쌍 생성 당 단 1개의 입자만이 남을 정도로 작았다고 추정된다[16]. 이 미세한 불균형을 설명하기 위해 여러 이론이 제안되었다. 가장 유력한 설명은 안드레이 사하로프가 제시한 세 가지 조건, 즉 바리온 수 위반, C 대칭 및 CP 대칭 위반, 열적 평형 상태의 이탈을 필요로 한다. 특히 CP 위반 현상은 쿼크와 반쿼크의 붕괴 속도에 미세한 차이를 만들어 낼 수 있다.

현재까지 관측된 CP 위반의 정도는 표준 모형 내에서 예측 가능한 수준을 크게 밑돌아, 관측된 바리온 비대칭의 규모를 설명하기에는 불충분하다. 이는 표준 모형을 넘어서는 새로운 물리학, 예를 들어 초대칭성이나 중성미자 물리학 등이 관련되어 있을 가능성을 시사한다.

반입자는 표준 모형에서 대응하는 입자와 질량과 스핀은 같지만, 전하와 같은 양자수가 반대인 입자로 정의된다. 이는 폴 디랙의 상대론적 양자역학 방정식에서 자연스럽게 도출되는 개념이다. 표준 모형 내에서 모든 페르미온(반정수 스핀을 가진 입자)은 반입자를 가진다. 예를 들어, 전자의 반입자는 양전자이며, 위 쿼크의 반입자는 반위 쿼크이다.

보손(정수 스핀을 가진 입자)의 경우 상황이 다르다. 광자나 글루온과 같은 게이지 보손은 스스로가 자신의 반입자이다. 그러나 W 보손은 명확히 구분되는 반입자(W+)를 가진다. 힉스 보손 역시 자신의 반입자로 여겨진다.

표준 모형은 입자와 반입자의 거동이 거울상처럼 완벽히 대칭일 것을 요구하지 않는다. CP 위반 현상은 약한 상호작용에서 입자와 반입자의 행동에 미묘한 비대칭이 존재함을 보여준다. 이 작은 비대칭은 우주 초기 빅뱅 이후 물질이 반물질을 압도적으로 제치고 남는 데 핵심적인 역할을 한 것으로 추정된다[17].

따라서 반물질 연구는 표준 모형을 검증하고 그 한계를 탐구하는 중요한 수단이다. 예를 들어, 반수소 원자와 수소 원자의 정밀 스펙트럼 비교 실험은 표준 모형이 예측하는 CPT 정리(전하, 패리티, 시간의 동시 반전에 대한 불변성)를 검증한다. 만약 반수소에서 미세한 차이가 발견된다면, 이는 표준 모형을 넘어서는 새로운 물리학의 증거가 될 수 있다.

암흑물질과 반물질 사이의 연관성은 현재 물리학의 미해결 과제인 암흑물질의 정체를 규명하기 위한 여러 가설 중 하나로 제시된다. 암흑물질은 중력적 상호작용을 통해 그 존재가 추론되지만, 전자기파를 비롯한 일반적인 방식으로는 관측되지 않는 물질이다. 일부 이론에서는 반물질이 특정 조건 하에서 암흑물질의 구성 요소가 될 가능성을 탐구한다.

한 가지 주목받는 가설은 중성미자와 관련이 있다. 표준 모형에는 오른손잡이 중성미자가 존재하지 않지만, 일부 확장 이론에서는 이른바 '스테릴 중성미자'가 제안된다. 이 입자는 오른손잡이 성질을 가지며 물질과 반물질 모두에 대해 중성일 수 있어, 반물질의 한 형태이면서도 암흑물질 후보로 간주된다[18]. 또 다른 접근법은 초대칭 이론에서 등장하는 최경입자(LSP)와 같은 안정한 중성 입자가 암흑물질을 구성하며, 이 입자가 본질적으로 반입자의 성질을 가질 수 있다는 것이다.

아래 표는 암흑물질 후보와 반물질과의 연관성을 요약한 것이다.

이러한 가설들은 여전히 검증 단계에 있으며, 결정적인 증거는 부족하다. 현재 진행 중인 실험들은 지하 검출기를 이용해 암흑물질 입자와의 직접적 상호작용을 찾거나, 강입자 가속기에서 새로운 입자를 생성하려는 시도를 포함한다. 만약 암흑물질이 반물질과 깊은 연관이 있다면, 우주 초기의 물질-반물질 비대칭 문제와 암흑물질의 기원을 통합적으로 설명할 수 있는 길이 열릴 수 있다.