열역학 제3법칙(절대영도 불가해의 원리)편집자 확인

1906년 독일의 화학자 발터 네른스트는 화학 반응의 열역학을 연구하던 중, 온도가 절대영도에 접근할 때 일어나는 현상을 설명하는 이론을 제안했다. 이 이론은 처음에는 "네른스트의 열정리"로 불렸으며, 후에 열역학 제3법칙의 기초가 되었다.

네른스트는 온도가 낮아질수록 엔트로피 변화 ΔS도 0에 가까워진다는 점에 주목했다. 그는 실험적 관찰을 바탕으로, 어떤 가역 과정에서든 온도 T가 0 K에 접근하면 엔트로피 변화 ΔS도 0에 수렴한다는 가설을 세웠다. 이는 수학적으로 다음과 같이 표현될 수 있다.

이 정리는 특히 화학 평형 상수를 온도의 함수로 계산하는 데 중요한 함의를 가졌다. 당시 알려져 있던 깁스-헬름홀츠 방정식은 평형 상수를 구하는 데 필요한 자유 에너지의 절대값을 제공하지 못했다. 네른스트의 열정리는 온도가 0 K일 때 모든 완전 결정질 물질의 엔트로피가 동일한 상수값(후에 0으로 설정됨)을 가진다고 가정함으로써, 절대 엔트로피와 자유 에너지의 절대값을 계산할 수 있는 길을 열었다.

그러나 이 초기 정식화는 몇 가지 제한점을 포함하고 있었다. 이 정리는 엔트로피 '차이'가 사라진다고 말할 뿐, 엔트로피 자체의 절대값이 무엇인지는 명시하지 않았다. 또한 "완전 결정질" 상태에 대한 엄밀한 정의가 부족했고, 모든 물질과 상태에 적용 가능한 보편적인 법칙이라고 주장하기에는 증거가 불충분했다. 이러한 한계는 이후 막스 플랑크와 프란시사이먼에 의해 더욱 엄밀하고 일반화된 형태로 정식화되는 계기가 되었다.

네른스트의 열정리는 실험적 관찰에 기반한 것이었지만, 막스 플랑크는 이를 더욱 일반적이고 엄밀한 형태로 발전시켰다. 1911년, 플랑크는 네른스트의 정리를 확장하여 "모든 물질의 엔트로피는 절대영도(0 K)에서 0이 된다"는 강력한 진술로 제안했다[1]. 이는 네른스트의 원래 주장보다 더 직접적이고 보편적인 법칙을 제시한 것이었다.

플랑크의 정식화는 절대 엔트로피의 개념을 확립하는 데 결정적인 역할을 했다. 이에 따르면, 모든 물질은 완벽한 결정질 상태에서 절대영도에 도달하면 엔트로피가 정확히 0이 되므로, 절대영도를 기준으로 한 엔트로피의 절대값을 계산할 수 있게 되었다. 이는 화학 반응의 자유 에너지와 평형 상수를 이론적으로 계산하는 데 필수적인 기초를 제공했다.

그러나 플랑크의 진술은 '완벽한 결정질'이라는 이상화된 조건을 전제로 했으며, 실제 물질의 복잡한 행동을 모두 설명하지는 못했다. 이를 보완하고 엄밀한 수학적 기초를 제공한 것이 프란시스 사이먼의 작업이었다. 1930년대에 사이먼은 실험적 증거를 바탕으로 법칙을 재정의했다. 그의 정식화는 "온도가 절대영도에 접근함에 따라, 모든 열역학적 과정에서 엔트로피 변화는 0에 접근한다"는 것이었다[2].

사이먼의 접근법은 플랑크의 진술보다 더 일반적이었다. 그는 물질이 완전한 결정질이 아닌 경우나, 유리 상태와 같은 비평형 상태에서도 법칙이 어떻게 적용되어야 하는지에 대한 논의의 문을 열었다. 사이먼의 정식화는 법칙의 핵심이 절대영도에서의 엔트로피 '값' 자체보다는, 그 온도에 가까워질수록 시스템이 추가적인 엔트로피 변화를 일으킬 수 있는 상태로 더 이상 진화하지 않는다는 '불가능성'에 있음을 강조했다.

절대영도(0 K, -273.15°C)에 가까워질수록, 모든 완전 결정질 물질의 엔트로피 변화는 0에 접근한다. 즉, 온도 T가 0 K로 접근할 때, 엔트로피 S(T)는 모든 물질에 대해 동일한 상수값 S₀로 수렴한다. 이 상수값은 일반적으로 0으로 정의된다.

이 행동은 열역학 제3법칙의 핵심이며, 절대 엔트로피의 개념을 정립하는 기초가 된다. 제2법칙은 엔트로피의 변화만을 정의할 뿐 절대값을 주지 않지만, 제3법칙은 모든 물질이 공유하는 절대적인 기준점을 제공한다. 따라서 절대영도를 기준으로 한 물질의 엔트로피를 계산하고 표로 정리하는 것이 가능해진다.

엔트로피의 이러한 행동은 미시적인 관점에서 통계역학적으로 해석된다. 절대영도에서 완전 결정질 물질은 하나의 기저 상태만을 가지는 완벽한 질서 상태에 놓인다. 가능한 미시적 상태의 수 W가 1이므로, 볼츠만의 엔트로피 공식 S = k_B ln W에 따라 엔트로피는 정확히 0이 된다.

완전 결정질 물질은 열역학 제3법칙을 논의할 때 핵심적인 개념이다. 이는 물질의 원자나 분자가 완벽하게 규칙적인 배열을 이루고 있으며, 내부 구조에 어떠한 결함이나 무질서도 존재하지 않는 이상적인 상태를 가리킨다. 이러한 결정은 온도가 절대영도에 접근함에 따라 하나의 독특한 기저 상태로 수렴한다.

실제 물질에서 이러한 이상적인 상태는 매우 드물다. 결정 구조 내의 공공 결함이나 전위, 불순물 원자의 존재, 또는 동위원소의 자연적인 혼합은 모두 엔트로피에 기여하는 무질서의 원인이 된다. 따라서 열역학 제3법칙에서 말하는 '완전 결정질'은 이러한 모든 형태의 구조적, 구성적 무질서가 제거된 이론적 모델을 의미한다.

이 개념은 법칙의 정확한 적용 범위를 규정한다. 예를 들어, 일산화탄소 결정은 분자 방향에 무질서가 존재할 수 있어 절대영도에서도 잔류 엔트로피를 가질 수 있다[3]. 유사하게, 유리 상태는 장범위 규칙성을 갖지 않아 비결정질 고체로 분류되므로, 제3법칙이 예측하는 바와 같은 방식으로 엔트로피가 0에 접근하지 않는다.

열역학 제3법칙의 핵심은 절대영도(0 K)에서 엔트로피의 행동을 규정하는 것이다. 이 법칙은 수학적으로 다음과 같은 극한 형태로 표현된다.

> lim_(T→0) S(T) = 0

이 공식은 온도 T가 절대영도에 접근할 때, 모든 완벽한 결정질 물질의 엔트로피 S(T)가 0에 수렴한다는 것을 의미한다. 여기서 '완벽한 결정질'이란 원자 배열에 무질서성이 전혀 없는 이상적인 상태를 가리킨다.

이 관계는 물질의 열용량 C와도 밀접하게 연결된다. 온도에 따른 엔트로피 변화는 dS = (C / T) dT로 주어지므로, 절대영도 근처에서의 엔트로피는 다음과 같이 적분 형태로 쓸 수 있다.

S(T) = ∫_0^T (C(T') / T') dT'

따라서 이 적분이 유한한 값을 가지려면, 온도가 0 K에 가까워질 때 열용량 C(T)도 충분히 빠르게 0에 수렴해야 한다. 실제로 대부분의 고체에서 열용량은 T^3에 비례하여 0에 접근하는 것이 관측된다[5]]에서 예측하는 바이다]. 이는 수학적 표현이 실험적 관측과 일관성을 유지하도록 하는 필수 조건이다.

열용량은 물질의 온도 변화에 필요한 열에너지의 양을 나타내는 물리량이다. 열역학 제3법칙은 절대영도에서의 엔트로피 행동을 규정함으로써, 저온에서의 열용량이 반드시 0에 접근해야 함을 의미한다.

이 관계는 수학적으로 다음과 같이 표현된다. 온도 T에서의 엔트로피 S(T)는 열용량 C(T)를 온도에 대해 적분하여 구할 수 있다. 즉, S(T) = ∫[0→T] (C(T')/T') dT' + S(0)이다. 제3법칙에 따르면 S(0)은 0이므로, 이 적분이 수렴하려면 적분 구간의 하한, 즉 절대영도(T' → 0) 근처에서 피적분함수 C(T')/T'가 유한해야 한다. 이를 만족시키기 위해서는 열용량 C(T)가 온도 T보다 더 빠르게 0으로 수렴해야 한다. 일반적으로 많은 고체의 열용량은 매우 낮은 온도에서 드바이 모델에 따라 T^3에 비례하거나, 금속의 경우 전자 기여도로 인해 T에 비례하여 0에 접근한다[6].

따라서, 열역학 제3법칙은 열용량의 저온 한계에 대한 강력한 제약을 가한다. 만약 어떤 물질의 열용량이 절대영도에서 유한한 값을 가진다면, 위의 적분은 발산하여 엔트로피가 무한대가 되거나, 유한하더라도 0이 아닌 엔트로피 값을 가지게 되어 제3법칙과 모순된다. 실험적으로 관측되는 저온 열용량의 거동은 이 법칙을 지지한다.

열역학 제3법칙의 핵심 예측 중 하나는 온도가 절대영도에 접근함에 따라 물질의 열용량이 0에 수렴한다는 것이다. 이 예측을 검증하기 위한 실험적 접근법이 저온 열용량 측정이다. 특히, 정적 열용량이나 열팽창 계수와 같은 열적 물성치를 극저온 영역(보통 1켈빈 미만)에서 정밀하게 측정하여, 그 값이 0으로 떨어지는 경향을 관찰하는 것이 주요 목표이다.

초기 실험적 증명은 월터 네른스트와 그의 동료들에 의해 이루어졌다. 그들은 다양한 고체 물질의 열용량을 액체 헬륨을 이용해 냉각하여 측정했다. 실험 결과, 온도가 낮아질수록 열용량이 급격히 감소하는 것을 확인했으며, 이는 네른스트의 열정리와 일치했다. 이후 기술이 발전하면서, 단열 소자법이나 펄스 열법과 같은 정밀 측정 기법을 통해 더 낮은 온도에서의 데이터가 축적되었다.

측정 결과는 일반적으로 드바이 모델과 같은 이론적 예측과 잘 일치한다. 예를 들어, 많은 결정질 고체의 경우 열용량이 온도 T에 대해 T³에 비례하여 0에 가까워지는 것을 관찰할 수 있다. 그러나 유리 상태나 일부 화합물처럼 내부 자유도가 "동결"되지 않는 시스템에서는 절대영도에서도 유한한 잔류 열용량이 관측될 수 있으며, 이는 열역학 제3법칙의 예외 사례로 연구된다[8]. 이러한 저온 열용량 측정은 물질의 저에너지 준위 구조와 엔트로피의 미시적 기원을 이해하는 데 중요한 실험적 근거를 제공한다.

동위원소 혼합 엔트로피는 열역학 제3법칙의 실험적 검증과 그 한계를 보여주는 중요한 사례이다. 이 개념은 동일한 원소의 서로 다른 동위원소가 혼합되어 있을 때 발생하는 엔트로피를 가리킨다. 예를 들어, 염소 원자는 자연적으로 약 75.8%의 ³⁵Cl과 24.2%의 ³⁷Cl 동위원소로 구성되어 있다. 이 두 종류의 동위원소는 화학적 성질이 거의 동일하지만, 질량이 미세하게 달라 결정 격자 내에서 서로 다른 위치를 차지할 수 있다.

이러한 동위원소의 무작위 혼합은 시스템에 추가적인 혼합 엔트로피를 부여한다. 이 엔트로피는 온도가 절대영도에 접근하더라도 사라지지 않으며, 이는 열역학 제3법칙이 "완전한 질서"를 가정하는 완전 결정질 상태와 모순되는 것으로 보인다. 절대영도에서도 제로가 아닌 이 잔류 엔트로피는 동위원소 혼합이 열적 무질서가 아닌, 구성 입자의 구별 가능성에 기인한 통계적 무질서이기 때문이다.

실험적으로, 이 효과는 화합물의 절대 엔트로피를 측정할 때 고려해야 할 중요한 요소이다. 동위원소가 자연 비율로 혼합된 샘플의 엔트로피는 특정 동위원소만으로 정제된 샘플의 엔트로피보다 크다. 열역학 제3법칙의 정확한 서술은 "모든 완전 결정질 물질의 엔트로피는 절대영도에서 0이다"이며, 여기서 "완전 결정질"은 일반적으로 동위원소의 배열까지 완벽하게 정렬된 상태를 의미하지 않는다. 따라서 자연적으로 존재하는 동위원소 혼합으로 인한 엔트로피는 법칙의 예외나 위반이 아니라, 법칙이 적용되는 시스템의 정의를 명확히 하는 사례로 여겨진다.

열역학 제3법칙은 절대영도에서의 엔트로피 값을 결정함으로써 절대 엔트로피를 계산할 수 있는 이론적 근거를 제공한다. 제2법칙만으로는 엔트로피의 변화량(ΔS)만을 알 수 있지만, 기준점이 없어 절대값을 구할 수 없다. 제3법칙은 "완전한 결정질 물질의 엔트로피는 절대영도 0 K에서 0이다"라고 명시하여, 이 상태를 모든 물질의 엔트로피에 대한 절대적인 기준점으로 삼는다.

이를 통해 특정 온도 T에서 물질의 절대 엔트로피 S(T)는 0 K부터 그 온도까지 가열하는 과정에서 흡수한 열을 측정하여 계산할 수 있다. 계산은 일반적으로 다음과 같은 열용량 데이터의 적분을 통해 이루어진다.

S(T) = ∫_{0}^{T} (C_P / T) dT

여기서 C_P는 정압 열용량이다. 이 공식은 상전이(예: 용융, 증발)가 발생하는 경우 해당 잠열을 고려한 항이 추가된다.

절대 엔트로피 값은 화학 반응의 자발성 판단과 화학 평형 상수 계산에 필수적이다. 반응의 깁스 자유 에너지 변화(ΔG)를 구하기 위해서는 반응물과 생성물의 절대 엔트로피 값이 모두 필요하다. 표준 상태(보통 298.15 K, 1 bar)에서의 절대 엔트로피 값 S°는 많은 순수 물질에 대해 실험적으로 측정되어 열화학 테이블에 수록되어 있으며, 공학 및 화학 계산의 기초 자료로 널리 사용된다.

이 계산 방법의 정확성은 저온에서의 열용량 측정 정밀도에 크게 의존한다. 또한, 제3법칙이 적용되는 "완전한 결정질"이라는 조건을 만족하지 않는 유리 상태나 일부 불완전 결정의 경우에는 추가적인 잔류 엔트로피를 고려해야 한다는 제한점이 있다.

열역학 제3법칙은 절대영도에서 엔트로피가 일정한 값을 가진다는 점을 바탕으로, 절대 엔트로피 값을 계산할 수 있게 한다. 이렇게 결정된 물질의 절대 엔트로피는 화학 평형 상수를 이론적으로 계산하는 데 핵심적인 역할을 한다.

평형 상수는 반응의 자유 에너지 변화와 직접적인 관계가 있다. 자유 에너지 변화는 반응물과 생성물의 엔트로피 및 엔탈피 차이로부터 구해진다. 열역학 제3법칙이 없으면 각 물질의 엔트로피 절대값을 알 수 없어, 반응에 따른 엔트로피 변화를 정확히 계산할 수 없다. 그러나 제3법칙에 의해 절대영도에서 완전 결정질의 엔트로피를 0으로 설정하면, 열용량 측정 등을 통해 모든 온도에서 각 물질의 절대 엔트로피 값을 도표화할 수 있다. 이 값들을 이용해 반응의 전체 엔트로피 변화를 구하고, 이를 엔탈피 변화와 결합하여 평형 상수를 산출한다.

이 접근법의 실용적 가치는 실험 없이도 반응의 평형 위치를 예측할 수 있다는 점이다. 특히 고온이나 고압과 같이 실험이 어려운 조건에서, 또는 위험한 물질을 다루는 반응에서 이론적 계산은 매우 유용하다. 다음 표는 절대 엔트로피 값을 이용한 평형 상수 계산의 일반적 과정을 보여준다.

이러한 계산은 화학 공학에서 공정 설계를 최적화하거나, 새로운 촉매를 개발할 때 반응의 자발성을 평가하는 데 널리 활용된다.

유리 상태는 액체가 충분히 빠르게 냉각되어 결정화 과정을 거치지 않고 고체화된 비정질 물질을 가리킨다. 이러한 물질은 장거리 질서가 존재하지 않는 구조를 가지며, 이는 열역학적으로 준안정 상태에 해당한다. 따라서 절대영도에 접근하더라도, 유리 상태의 물질은 완전한 열역학적 평형 상태에 도달하지 못할 수 있다. 이는 시스템이 더 낮은 에너지 상태로의 재배열에 필요한 활성화 에너지 장벽을 극복할 수 없기 때문이다.

결과적으로, 유리 상태 물질은 절대영도에서도 0이 아닌 잔류 엔트로피를 가질 수 있다. 이 잔류 엔트로피는 시스템이 취할 수 있는 많은 미시적 상태(분자 배열 방식)의 수에서 기인한다. 유리의 분자 배열은 고정되어 있지만, 그 배열 자체가 무작위적이기 때문에 하나의 독특한 최저 에너지 상태가 아니라 수많은 유사한 에너지 상태 중 하나에 갇힌 것으로 해석된다. 이는 열역학 제3법칙이 엔트로피가 0이 되는 것을 요구하는 '완전한 내부 평형에 있는 물질'의 조건을 유리가 충족시키지 못하기 때문이다.

잔류 엔트로피의 존재는 실험적으로도 확인된다. 예를 들어, 매우 낮은 온도에서 유리의 열용량을 측정하면, 열용량이 온도에 선형적으로 비례하는 양상을 보이며, 이로부터 계산된 엔트로피는 온도가 0K로 가더라도 0에 수렴하지 않고 일정한 값을 유지한다. 다음은 결정질 물질과 유리 상태 물질의 절대영도 근처에서의 엔트로피 행동을 비교한 것이다.

이러한 예외는 열역학 제3법칙의 적용 범위와 한계를 명확히 보여준다. 법칙은 완전한 내부 평형에 도달한 시스템에 대해서만 엔트로피의 절대적인 기준점을 제시한다. 따라서 유리나 다른 비평형 상태는 법칙의 정식화에서 암묵적으로 배제되는 경우에 속한다.

열역학 제3법칙은 완전한 결정질 물질의 엔트로피가 절대영도에서 0이 된다고 명시한다. 그러나 이 진술은 고전적인 바닥 상태가 하나인 시스템에 적용된다. 양자역학적 시스템에서 바닥 상태가 퇴화되어 여러 개의 양자 상태가 동일한 최저 에너지를 가질 경우, 이는 위반 사례가 될 수 있다. 이러한 퇴화된 바닥 상태를 가진 시스템은 절대영도에서도 유한한 잔류 엔트로피를 지닌다.

구체적으로, 시스템의 바닥 상태가 *g*개의 서로 다른 양자 상태로 구성되어 있고 이들 상태가 동일한 최저 에너지를 가질 때, 절대영도에서의 엔트로피는 볼츠만 상수 *k_B*를 사용해 *S(0) = k_B ln g*로 주어진다. 이 값은 0이 아닌 양의 값을 가진다. 예를 들어, 스핀 1/2 입자로 이루어진 완전한 반강자성체의 경우, 바닥 상태가 퇴화되어 잔류 엔트로피를 가질 수 있다.

이러한 양자 중첩 상태로 인한 잔류 엔트로피는 열역학 제3법칙의 한계를 보여주는 이론적 예시이다. 법칙의 엄격한 형식인 "모든 완전 결정질 물질의 엔트로피는 절대영도에서 동일한 값, 즉 0을 갖는다"는 진술은 바닥 상태 퇴화가 없는 경우에만 성립한다. 따라서 제3법칙은 물질이 고유한 양자역학적 바닥 상태 하나를 가질 때 그 엔트로피가 0으로 수렴함을 의미하는 것으로 해석된다.

열역학 제0법칙은 열평형의 전이성을 기술한다. 두 계가 각각 제삼의 계와 열평형 상태에 있다면, 그 두 계도 서로 열평형 상태에 있다는 것이다. 이 법칙은 온도라는 개념을 정의하고 측정 가능하게 하는 기초를 제공한다. 열역학 제1법칙은 에너지 보존 법칙으로, 계의 내부 에너지 변화는 계에 가해진 열과 계가 한 일의 합과 같음을 명시한다. 에너지는 형태만 바뀔 뿐 창조되거나 소멸되지 않는다.

열역학 제2법칙은 자연 과정의 비가역성과 엔트로피 증가의 경향을 다룬다. 고립계의 총 엔트로피는 감소하지 않으며, 실제 과정에서는 항상 증가한다. 이는 열효율의 한계와 시간의 화살 방향성을 설명한다. 제3법칙은 이들 법칙을 보완하며, 특히 절대영도에서의 엔트로피 행동에 초점을 맞춘다. 제2법칙이 엔트로피의 변화를 다루는 반면, 제3법칙은 엔트로피의 절대적인 기준점을 설정한다.

다음 표는 네 가지 열역학 법칙의 핵심 내용을 비교하여 보여준다.

제3법칙은 제2법칙과 밀접하게 연결되어 있지만 독립적인 공리를 구성한다. 제2법칙은 엔트로피가 최대값을 향해 증가할 수 있음을 말하지만, 그 최소값이 무엇인지는 규정하지 않는다. 제3법칙은 그 최소값이 절대영도에서 0이며, 이 상태에 도달하는 과정이 비가역적임을 추가로 명시한다. 따라서 제3법칙은 열역학 체계를 완성하며, 절대 엔트로피 값을 계산하고 화학 반응의 평형 상수를 이론적으로 예측할 수 있는 토대를 마련한다.

통계역학에서 엔트로피는 주어진 거시 상태에 대응하는 미시 상태의 수(W)에 의해 정의된다. 이 관계는 볼츠만의 엔트로피 공식 S = k_B ln W로 표현되며, 여기서 k_B는 볼츠만 상수이다.

열역학 제3법칙은 통계역학적 관점에서, 온도가 절대영도에 접근할 때 시스템이 취할 수 있는 미시 상태의 수 W가 1로 수렴함을 의미한다. 즉, 기저 상태가 유일한 상태(비축퇴 상태)이거나, 기저 상태가 축퇴되어 있더라도 그 모든 상태가 동등하게 접근 가능해야 한다. 이 경우 ln W는 0이 되어 엔트로피도 0에 수렴한다. 이 해석은 "완전한 결정질" 상태가 에너지적으로 가장 낮은 단일 양자 상태에 해당함을 시사한다.

이러한 통계역학적 그림은 제3법칙에 대한 예외를 이해하는 데도 도움을 준다. 예를 들어, 유리 상태는 시스템이 최소 에너지 상태(열역학적 평형 상태)에 도달하지 못하고 여러 메타스테이블 상태 중 하나에 갇힌 경우로, W>1이므로 잔류 엔트로피를 갖는다. 또한, 양자 중첩이나 스핀 얼음과 같은 시스템에서는 기저 상태 자체가 높은 축퇴도를 가지므로, 절대영도에서도 엔트로피가 0이 되지 않을 수 있다.